5. 【加试题】波长为λ₁和λ₂的两束鈳见光入射到双缝在光屏上观察到干涉条纹，其中波长为λ₁的光的条纹间距大于波长为λ₂的条纹间距则（下列表述中，脚标“1”和“2”分别代表波长为λ₁和λ₂的光所对应的物理量）（   ）

A . 这两束光的光子的动量p₁＞p₂ B . 这两束光从玻璃射向真空时其临界角C₁＞C₂ C . 这两束光都能使某種金属发生光电效应，则遏止电压U₁＞U₂ D . 这两束光由氢原子从不同激发态跃迁到n＝2能级时产生则相应激发态的电离能△E₁＞△E₂

中卫红外测温黑体收费标准

配置電容触摸屏控制器设定和显示温度另配置RS-232通讯接口，用于连接计算机配备专用控制软件。本产品适用大部分长波、中波红外测温仪和紅外探测器应用可根据需要定制高可靠机型：使用环境温度为-55℃~70℃（黑体主机），标准完全可以放入高低温箱内进行试验，可用于外設备的校准或校正空腔式黑体辐射源是一种理想物体，在自然界是不存在的理想黑体理论为人们研制人工黑体提供了基本方法，制造絀接近于黑体的模型（如图）一个内表面吸收比较高的空腔空腔的壁面上有一个小孔。

泰安德美机电设备有限公司是集研发、设计、生產、销售为一体专业生产热电偶热电阻、温度计检测校准仪器的厂家。2016新成立泰安市大耀测控技术有限公司主要针对于计量所，学校企事业单位的招标工作，并且为将来建立计量行业6S系统做好铺垫公司经过不断开拓创新，现产品主要有1、热工实验设备（热电偶/热电阻自动检定系统及群炉控制和配套设备、温湿度均匀性自动测试系统、温湿度检定箱、温度二次仪表检定系统、玻璃温度计读数装置、热笁仪表校验仪、环境试验箱/培养箱等）广泛服务于计量校准机构、航空航天、石油化工、钢铁、冶炼、电力、机械制造、制药、科研高校等行业2、冷藏冷库冰柜无线测温系统（系统适用于生物，食品化工，工业制造科学实验等领域特殊物资的特殊储存环境监测）。

这即是普朗克的能量量子化假说这一假说的提出比爱因斯坦为解释光电效应而提出的光子概念还要至少早五年。然而普朗克并没有像爱因斯坦那样假设电磁波本身即是具有分立能量的量子化的波束他认为这种量子化只不过是对于处在封闭区域所形成的腔（也就是构成物质嘚原子）内的微小振子而言的，用半经典的语言来说就是束缚态必然导出量子化普朗克没能为这一量子化假设给出更多的物理解释，他呮是相信这是一种数学上的推导手段从而能够使理论和经验上的实验数据在全波段范围内符合。不过终普朗克的量子化假说和爱因斯坦嘚光子假说都成为了量子力学的基石华中科技大学、柏克莱加州大学出身的陈刚是知名的纳米热电材料和流体学者

公司通过了ISO9001质量体系認证，建立完善的品质管理系统生产设备先进，技术开发团队强大并有专业的生产服务团队。制定了严格的生产工艺管理和检验制度拥有完善的质保体系。产品采用优质的材料可以根据用户的要求进行加工制作，力求满足客户的各种生产要求我们努力实现：产品零缺陷，打造稳定性好、实用性强、价格合理、技术先进的优良产品泰安德美机电设备有限公司是一家专业出产热工计量仪器的专业出產厂家，至今已有十余年前史公司技术实力雄厚，特聘国内闻名人员掌管研制造业与我国计量科学研讨院、我国计量检验研讨院以及囧工大等一批专业计量科研单位均有亲近技术交流，自主研制了国内具有抢先优势的腔体黑体辐射源取得了专利，填补了国内这一范畴嘚空白一同并取得了宽广计量系统人员的认可。

他的研究团队采用方位较易控制的小玻璃珠对着平面物体的方式取代在纳米(10亿分之一米)距离中根本不可能不碰触的两平行平面体；并采用双金属臂梁科技的原子能动力显微镜去精准地测量两物体间的温度变化。麻省理工学院表示陈刚团队的研究成果，证实科学家所预言但无法实证的理论已获得同领域学者的喝彩。此项发现不但让人们对基本物理有进一步的了解对改良计算机数据储存用的硬盘(harddisks)的“记录头”(recordinghead)，以及发展储聚能源的新设计等工业应用上十分重要计算机使用的硬盘，记录頭与硬盘表面约有五至六纳米的距离记录头容易发热，而研究员一直在寻找控制热力的方法热力传导和控制是磁力储存领域十分重要嘚一环，此类应用也将因陈刚的发现而迅速发展新的发现也能帮助开发新一代的能源转换装置。除了实际的应用陈刚说，此研究也提供对基本物理进一步了解的有用工具

公司主营产品：腔体黑体辐射源、黑体辐射源、高温黑提炼辐射源、微型面源黑体辐射源、红外黑體、高精度黑体辐射源、低温黑体、红外辐射源、微型面源黑体、便携式黑体辐射源、标准黑体辐射源等；黑体辐射产品面市十余年，用戶遍布全国跨计量系统、科研院所、高校、红外产品出产厂家等不同工作。我公司产品与同类产品比较在安稳性、均匀性、发射率等偅要技术目标上都有杰出的优势，得到了欧美专业厂家、研讨机构及同行的认可与好评

早在1859年，德国物理学家基尔霍夫在总结当时实验發现的基础上用理论方法得出一切物体热辐射所遵从的普遍规律：在相同的温度下，各辐射源的单色辐出度Mi（λ，T）与单色吸收率αi（λ，T）成正比其比值对所有辐射源（i=1，2┄）都一样，是一个只取决于波长λ和温度T的普适函数而黑色物体对可见光能强烈吸收，则當获取能量时也应有在可见光区的强烈辐射因而从黑体辐射的角度研究确定普适函数的具体形式就具有极大的吸引力。显然如果单色吸收率αi（λ，T）=1，则该辐射源的单色辐出度Mi（λ，T）就是要研究的普适函数而αi（λ，T）=1的辐射体就是黑体，简称黑体黑体的辐射煷度在各个方向都相同，即黑体是一个完全的余弦辐射体辐射能力小于黑体，但辐射的光谱分布与黑体相同的温度辐射体称为灰体

现茬拥有国内先进的球形腔黑体研讨和制造技术，充沛确保发射率产品品种全、温度规划宽的黑系统列产品，球型腔黑系统列的作业温度為-50℃～1600℃；黑体辐射源温度控制选用先进的PID控制技术具有精度高、安稳性好，温度校准和修改便当的特征我们将一如既往、严守信誉、严保质量，以优质的产品为您服务未来，我们将继续努力争取更大的成绩。泰安德美公司本着德美人忠实的态度坚韧的精神欢迎噺老客户和朋友到公司参观、考察。

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具有一定温度的物休均肖热辐射产生在高温时尤甚、而且热辐射的强度與物休的温度有关。应用这一性质制作的测温仪表(多用到四高温)统称为辐对高温计二口前常用的可分为二类：〔I测量物体全部波长热辐射的全辐射高温i-}；测量物体某一波长辐射强度的单色高温计，例如光学高温计和光电高温计；t3f测量两个不同波氏辐射强度比值的比色高温計辐射高温计属于非接触式的测温仪表，因而它不会扰乱被测物体的温度场感温元件也就不必要用耐高温的材料制作。

提主举的例子很好，一粒灰尘我们看箌他，因为在阳光下我们可以用各种办法“捕捉”它当然这也只限于“光学观测”了，根据量子场论的基本推论探测物质的尺度跟能量成反比。当观测物的尺寸小于探测物的德布罗意波长（这个是什么可以不用理解能量类似“探针”，如果“探头”比观测物还大那肯萣无法”看“了）时探测该物质就得换能量更加高的东西。比如使用高能的光子、高能的电子或是高能的质子探测的相关问题，可移步 这里不做过多说明了。进行小尺度的观测探测细胞，我们可以用显微镜；探测分子原子我们只能用STM或TEM；而探测更小尺度的粒子，峩们已经失去了任何“直观”的”显像“办法只能采用加速器进行对撞。

原子核有一些独特的性质除去物理模型（渐进自由），我们茬实验上发现很难“打开”它。举个例子他好比一个坚硬的“闹钟”，我们可以在外面听到它的”声音“（核反应）看到他的表针赱动和磨损（原子衰变），但却很难看到它里面的结构原子核内部的“粒子”似乎有极大的束缚能，把它们束缚在一起“常态”下的任何办法都只是，一个闹钟变成两个小闹钟或是一个大闹钟变成一个中闹钟同时放出很多“声音”。那么只有一个办法看到里面的结构那就是撞碎他，然后从一堆的零散的零件和零件组合中去摸索闹钟的构成。

这是个非常艰苦的工作结合提主的问题，我们在诸如LEPII或昰TeVTron或是LHC对撞机实验中真的“看到”粒子了吗？没有我们只是“间接探测”到了粒子，而这个粒子甚至是我们用模型“定义”的那么囿人就会问，什么你们自己定义的？你们怎么区分这些粒子又怎么保证这些粒子是“新”的而不是你们自己瞎搞搞的？要回答这些问題我们先得去看看，在对撞机里发生了什么

还是以LHC为例吧。大家知道的LHC里有两个大的小组，CMS和Atlas其实这两个小组只是对应LHC两端的两個探测器，每个探测器有一个对撞中心LHC中间很长的一段都是用来做粒子加速的，目的是我上面提到的用更高能量的物理探测更加微小嘚物质。那么探测器里探测什么东西？比如我们在LHC里把两个高能质子撞碎了，或是说我们把两个闹钟撞碎了我们看什么？其实原理佷简单高中的洛伦磁力大家都学过吧，带电粒子会在磁场中偏转我们确定某个粒子的性质，就是按这个原理什么？就这么简单是嘚，就这么简单CMS和Atlas里面主要的东西，就是一个巨大的垂直磁场但是，不幸的是对撞机里，大部分的粒子都不稳定他们会发生衰变，我们在对撞机能观测的“末态粒子”少的可怜只有电子、光子、部分亚稳态强子，mu子、质子等越不稳定的粒子，其寿命越短能在探测器中行进的距离越短，大部分不稳定粒子甚至在对撞点刚产生就衰变掉了而稍稳定的末态粒子，其性质早在很久之前就被人们熟知这些粒子是被基本的模型中“公认”的，已经在实验上经受了无数检验因此并没有”发现“一说，我们对他们只是“测量”我们测量的办法，就是前面提到的洛伦磁力先用偏转方向确定粒子种类，然后用偏转半径或能量储存器测定其能动量那对很多不稳定粒子来說，就未必了

要说明探测不稳定粒子的办法，我们先要看对撞机里发生的物理过程首先，两个质子互相碰撞发生所谓的“硬散射过程”（Hard Process），就是质子内部结构的夸克或胶子互相对撞这个硬散射过程能量极高，可能会产生我们“未知”的粒子也可能只是产生一些峩们熟知的粒子。这个先不谈硬散射过程发生后，不稳定粒子马上发生了衰变（Decay）衰变可能又会产生不稳定粒子，它们会继续衰变這就是衰变过程和次级衰变过程。然后因为夸克胶子的不稳定性质，它们会发生强子化过程（Hadronlization）产生新的不稳定强子质子啊中子啊pi介孓啊之类。有些强子不稳定啊它们会发生强子衰变（Hadron Decay），最终产生一堆的光子电子质子mu子等我们熟知的稳态或亚稳态粒子（亚稳态的意思是长期看还是会衰变但在探测器尺度内是稳定的）。

说到这里肯定会有人问两个问题：第一你怎么知道质子里面是夸克胶子？即使昰我怎么知道每个过程是哪个夸克跟哪个胶子撞？第二你说的这些杂七杂八过程，好像都是你自己模型说说的有什么依据？第一个問题质子内部结构研究，之前做了好几十年了他的性质（点粒子、渐进自由、强束缚）和模型早已清楚，在对撞机里我们只是运用这個结果而不是去探究他毕竟这是初态过程。而哪次对撞到底什么跟什么撞一般采用部分子分布函数，根据大数统计进行模拟本底实際上我们不知道每次对撞到底发生了什么，但我在统计上知道什么对撞该发生几次第二个问题，这些过程虽然都是按建模进行处理但夶多子过程都经过实验检验，否则建立量子场论和粒子物理标准模型就没有任何意义标准模型也经历了几乎所有实验的检验，是可靠的

所以我先回答提主的问题，胶子跟夸克怎么证明其存在实际上在高能对撞里我们无法证明（他们的性质在低能对撞中已经探测明了，臸于怎么探测其实跟我们在高能中一样，先假设他们为未知粒子然后通过末态分析得到，但在高能探测里我们假设他们为我们熟知嘚“已知粒子”），我们只能证明其”性质“上面说过，发生硬散射过程后胶子、夸克因为强束缚，在能量到达Lanbda_QCD之后他们就会发生束缚，进行强子化从而产生一堆强子还有衰变粒子。实验上我们不能确认某个硬过程末态是轻夸克还是胶子（重夸克除外，b夸克可以鼡b tagging办法部分识别Top夸克因为太重了，性质完全不同于其他夸克）我们只能看到两个喷注（jets）。什么什么是喷注？

Chambers）不同粒子在五部汾会发生不同的“效应”，从而可以进行甄别和测量在上面说的，对撞点附近发生硬散射、衰变、强子化、强子衰变等过程后粒子撞叺探测器，因为能量和行进方向惯性极高（Large Boost）他们会由对撞点向四面发散。部分低能的带电粒子偏转了但高能粒子还是往前走。虽然囿很多次级反应而且部分粒子带走了动量，但根据粒子惯性大多次级反应的行进方向跟原硬散射过程中出射粒子的方向相同或相近，誇克和胶子会产生很多强子和次级强子还有光子电子一坨东西他们沿着夸克胶子本来的行进方向，在电磁储能器和强子储能器里被减速结果我们在探测器里就看到一束类似大喇叭型的前窄后宽的“喷注”，虽然电子和光子也会有其他反应使得一堆粒子围绕在他们面前洏不是看到只有“一个”，但因为强子化和强子衰变带走的纵向能量要远大于光子电子损失的惯性很大，因此“喷注”的角向宽度要远夶于电子光子质子之类体现了其独特特性。

LHC在实验之后都会记录一堆的“事例”，这些“事例”以所谓的标准Les houches accord 标准记录其实就是一堆初态、末态粒子的能动量而已（质子对撞，初态粒子在单个事例中较为复杂因为没去过实验室，我不清楚实验上是通过什么办法进行初态确认可能还是通过末态能量反推初态概率加成计算，据我推测可能实验上的原始数据只有末态粒子信息而已生成的LHA事例是数据分析后得到的）。接下来大量的工作不是实验而是数据分析了数据分析的主要工作，是将这些末态粒子“反推”前面说的过程并“重构”（Reconstruction）中间态粒子。重构粒子的办法一般通过“不变质量”进行我们知道一个粒子衰变后，末态虽然带着动量但如果从相对初态粒子嘚静止坐标系里看，末态粒子的能量和就是初态粒子的质量因此我们在计算末态粒子不变质量时，会在末态粒子质量这里有个delta函数但實际上，因为初态粒子是不稳定的根据量子力学的原理，不稳定粒子会有一个”宽度“（半宽度的倒数即是其寿命）所以我们首先通過喷注、高能光子、高能电子、高能mu子，重构硬散射过程然后通过硬散射过程的不变质量，做出不变质量-事例数的二维图就会在某个粒子质量附近看到一个明显的峰，这个“峰”就是我们认为探测到的“粒子”

比如双光子道探测Higgs粒子，我们使用没有Higgs粒子的模型算一遍本底的的不变质量分布，然后使用有higgs的模型算一遍信号的不变质量分布，然后做实验根据实验数据进行数据分析，“重构”硬散射過程然后用双光子的不变质量分布，验证是否有higgs还是没有。

说起来就一句话但里面的工作是非常非常艰苦的。为什么要用末态双光孓道因为强子对撞机里其背景很低但其实也不低，很多都不是树图阶的过程算起来非常繁琐。这个背景在数据分析里非常关键大部汾higgs的衰变道，QCD的背景（不用管这是什么你可以把它看成是噪音）都把信号淹没的一塌糊涂，这就好比你用一个水泥塔测量水位，只有沝泥塔最高刻度在水位之上我们可以看到真实的水位，如果水都淹没了水泥塔甚至水位比水泥塔最大示数搞了几个数量级，虽然水泥塔还在我们却看不到。“算一遍本底”这句话好像很简单，但真要计算是非常复杂的这里面的本底来源五花八门，在精确模拟中甚至要模拟探测器的误判，比如三个光子探测成两个这种“重构”硬散射过程？这个更加难了这就好比在一堆10MM的细针中挑出两个9.9MM的针。有些硬散射过程末态粒子的能动量并非最高，次级过程的能量可能会超过“硬过程”更何况在探测器里，光子这种粒子再常见不过

这里我们可以得到结论：我们首先有熟知的粒子和过程，然后用他们去探测“新粒子”而我们无法"看到"这个所谓的新粒子，我们只是知道一旦有这个粒子将在实验上看到有不同于本底的信号，这些粒子都是理论和实验自洽的结果当我们熟悉这个“新粒子”属性，我們知道了它的质量、宽度、自旋等等后我们在模型中加入这个粒子，又去模拟和实验下一个“新粒子”的探测周而复始，构建了现在粒子物理的标准模型和实验框架当然有人说既然“看不到”，那我可以自建一套理论体系说明实验可以有不同的模型进行“粒子描述”？可以只要你有这个本事，能解释所有的现有实验只能说，我们现在的模型不是最完美的但是却是最“可用”的。

最后还是忍不住放个图作个结尾吧