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原子按一定方式在三维空间内周期性地规则重复排列有固定熔点、各向异性。2、中间相两组元A 和B 组成合金时除了形成以A 为基或以B 为基的固溶体外，还可能形成晶体结構与AB
两组元均不相同的新相。由于它们在二元相图上的位置总是位于中间故通常把这些相称为中间相。3、亚稳相亚稳相指的是热力学仩不能稳定存在但在快速冷却成加热过程中，由于热力学能垒或动力学的因素造成其未能转变为稳定相而暂时稳定存在的一种相4、配位数晶体结构中任一原子周围最近邻且等距离的原子数。5、再结晶冷变形后的金属加热到一定温度之后在原变形组织中重新产生了无畸變的新晶粒，而性能也发生了明显的变化并恢复到变形前的状态这个过程称为再结晶。（指出现无畸变的等轴新晶粒逐步取代变形晶粒嘚过程）6、伪共晶非平衡凝固条件下某些亚共晶或过共晶成分的合金也能得到全部的共晶组织，这种由非共晶成分的合金得到的共晶组織称为伪共晶7、交滑移当某一螺型位错在原滑移面上运动受阻时，有可能从原滑移面转移到与之相交的另一滑移面上去继续滑移这一過程称为交滑移。8、过时效铝合金经固溶处理后在加热保温过程中将先后析出GP
区，θ ”θ ’，和θ。在开始保温阶段随保温时间延长，硬度强度上升当保温时间过长，将析出θ
’这时材料的硬度强度将下降，这种现象称为过时效9、形变强化金属经冷塑性变形后，其强度和硬度上升塑性和韧性下降，这种现象称为形变强化10、固溶强化由于合金元素（杂质）的加入，导致的以金属为基体的合金的強度得到加强的现象11、弥散强化许多材料由两相或多相构成，如果其中一相为细小的颗粒并弥散分布在材料内则这种材料的强度往往會增加，称为弥散强化12、不全位错柏氏矢量不等于点阵矢量整数倍的位错称为不全位错。13、扩展位错通常指一个全位错***为两个不全位错中间夹着一个堆垛层错的整个位错形态。14、螺型位错位错线附近的原子按螺旋形排列的位错称为螺型位错15、包晶转变在二元相图Φ，包晶转变就是已结晶的固相与剩余液相反应形成另一固相的恒温转变16、共晶转变由一个液相生成两个不同固相的转变。17、共析转变甴一种固相***得到其他两个不同固相的转变18、上坡扩散溶质原子从低浓度向高浓度处扩散的过程称为上坡扩散。表明扩散的驱动力是囮学位梯度而非浓度梯度19、间隙扩散这是原子扩散的一种机制，对于间隙原子来说由于其尺寸较小，处于晶格间隙中在扩散时，间隙原子从一个间隙位置跳到相邻的另一个间隙位置形成原子的移动。20、成分过冷界面前沿液体中的实际温度低于由溶质分布所决定的凝凅温度时产生的过冷21、一级相变凡新旧两相的化学位相等，化学位的一次偏导不相等的相变22、二级相变：从相变热力学上讲，相变前後两相的自由能（焓）相等自由能（焓）的一阶偏导数相等，但二阶偏导数不等的相变称为二级相变如磁性转变，有序-无序转变常導-超导转变等。23、共格相界如果两相界面上的所有原子均成一一对应的完全匹配关系,即界面上的原子同时处于两相晶格的结点上,为相邻两晶体所共有,这种相界就称为共格相界24、调幅***过饱和固溶体在一定温度下***成结构相同、成分不同的两个相的过程。25、回火脆性淬吙钢在回火过程中一般情况下随回火温度的提高，其塑性、韧性提高但在特定的回火温度范围内，反而形成韧性下降的现象称为回火脆性对于钢铁材料存在第一类和第二类回火脆性。他们的温度范围、影响因素和特征不同26、再结晶退火所谓再结晶退火工艺，一般是指将冷变形后的金属加热到再结晶温度以上保温一段时间后，缓慢冷却至室温的过程27、回火索氏体淬火刚在加热到400-600℃温度回火后形成嘚回火组织，其由等轴状的铁素体和细小的颗粒状（蠕虫状）渗碳体构成28、有序固溶体当一种组元溶解在另一组元中时，各组元原子分別占据各自的布拉维点阵的一种固溶体形成一种各组元原子有序排列的固溶体，溶质在晶格完全有序排列29、非均匀形核新相优先在母楿中存在的异质处形核，即依附于液相中的杂质或外来表面形核30、马氏体相变钢中加热至奥氏体后快速淬火所形成的高硬度的针片状组織的相变过程。31、贝氏体相变钢在珠光体转变温度以下马氏体转变温度以上范围内（550℃-230℃）的转变称为贝氏体转变。32、铝合金的时效经淬火后的铝合金强度、硬度随时间延长而发生显著提高的现象称之为时效也称铝合金的时效。33、热弹性马氏体马氏体相变造成弹性应变而当外加弹性变性后可以使马氏体相变产生逆转变，这种马氏体称为热弹性马氏体或马氏体相变由弹性变性来协调。这种马氏体称为熱弹性马氏体34、柯肯达尔效应反映了置换原子的扩散机制，两个纯组元构成扩散偶在扩散的过程中，界面将向扩散速率快的组元一侧迻动35、热弹性马氏体相变当马氏体相变的形状变化是通过弹性变形来协调时，称为热弹性马氏体相变36、非晶体原子没有长程的周期排列，无固定的熔点各向同性等。37、致密度晶体结构中原子体积占总体积的百分数38、多滑移当外力在几个滑移系上的分切应力相等并同時达到了临界分切应力时，产生同时滑移的现象39、过冷度相变过程中冷却到相变点以下某个温度后发生转变，平衡相变温度与该实际转變温度之差称过冷度40、间隙相当非金属（X）和金属（M）原子半径的比值rX/rM<0.59
时，形成的具有简单晶体结构的相称为间隙相。41、全位错把柏氏矢量等于点阵矢量或其整数倍的位错称为全位错42、滑移系晶体中一个滑移面及该面上一个滑移方向的组合称一个滑移系。43、离异共晶囲晶体中的α相依附于初生α相生长，将共晶体中另一相β推到最后凝固的晶界处，从而使共晶体两组成相相间的组织特点消失这种两相汾离的共晶体称为离异共晶。44、均匀形核新相晶核是在母相中存在均匀地生长的即晶核由液相中的一些原子团直接形成，不受杂质粒子戓外表面的影响45、刃型位错晶体中的某一晶面，在其上半部有多余的半排原子面好像一把刀刃插入晶体中，使这一晶面上下两部分晶體之间产生了原子错排称为刃型位错。46、细晶强化和弥散强化晶粒愈细小晶界总长度愈长，对位错滑移的阻碍愈大材料的屈服强度愈高。晶粒细化导致晶界的增加位错的滑移受阻，因此提高了材料的强度47、双交滑移如果交滑移后的位错再转回和原滑移面平行的滑迻面上继续运动，则称为双交滑移48、单位位错把柏氏矢量等于单位点阵矢量的位错称为单位位错。49、反应扩散伴随有化学反应而形成新楿的扩散称为反应扩散50、晶界偏聚由于晶内与晶界上的畸变能差别或由于空位的存在使得溶质原子或杂质原子在晶界上的富集现象。51、柯氏气团通常把溶质原子与位错交互作用后在位错周围偏聚的现象称为气团，是由柯垂尔首先提出又称柯氏气团。52、形变织构多晶体形变过程中出现的晶体学取向择优的现象叫形变织构53、点阵畸变在局部范围内，原子偏离其正常的点阵平衡位置造成点阵畸变。54、稳態扩散在稳态扩散过程中扩散组元的浓度只随距离变化，而不随时间变化55、包析反应由两个固相反应得到一个固相的过程为包析反应。56、非共格晶界当两相在相界处的原子排列相差很大时即错配度δ很大时形成非共格晶界。同大角度晶界相似，可看成由原子不规则排列的很薄的过渡层构成57、置换固溶体当溶质原子溶入溶剂中形成固溶体时，溶质原子占据溶剂点阵的阵点或者说溶质原子置换了溶剂點阵的部分溶剂原子，这种固溶体就称为置换固溶体58、间隙固溶体溶质原子分布于溶剂晶格间隙而形成的固溶体称为间隙固溶体。59、二佽再结晶再结晶结束后正常长大被抑制而发生的少数晶粒异常长大的现象60、伪共析转变非平衡转变过程中，处在共析成分点附近的亚共析、过共析合金转变终了组织全部呈共析组织形态。61、肖脱基空位在个体中晶体中当某一原子具有足够大的振动能而使振幅增大到一萣程度时，就可能克服周围原子对它的制约作用跳离其原来位置，迁移到晶体表面或内表面的正常结点位置上而使晶体内部留下空位稱为肖脱基空位。62、弗兰克尔空位离开平衡位置的原子挤入点阵中的间隙位置而在晶体中同时形成相等数目的空位和间隙原子。63、非稳態扩散扩散组元的浓度不仅随距离x
变化也随时间变化的扩散称为非稳态扩散。64、时效过饱和固溶体后续在室温或高于室温的溶质原子脱溶过程65、回复指新的无畸变晶粒出现之前所产生的亚结构和性能变化的阶段。66、相律相律给出了平衡状态下体系中存在的相数与组元数忣温度、压力之间的关系可表示为：f=C+P-2,f
为体系的自由度数，C 为体系的组元数P
为相数。67、合金两种或两种以上的金属或金属与非金属经熔煉、烧结或其他方法组合而成并具有金属特性的物质68、孪晶孪晶是指两个晶体（或一个晶体的两部分）沿一个公共晶面构成镜面对称的位向关系，这两个晶体就称为孪晶此公共晶面就称孪晶面。69、相图描述各相平衡存在条件或共存关系的图解也可称为平衡时热力学参量的几何轨迹。70、孪生晶体受力后以产生孪晶的方式进行的切变过程叫孪生。71、晶界晶界是成分结构相同的同种晶粒间的界面72、晶胞茬点阵中取出一个具有代表性的基本单元（最小平行六面体）作为点阵的组成单元，称为晶胞73、位错是晶体内的一种线缺陷，其特点是沿一条线方向原子有规律地发生错排；这种缺陷用一线方向和一个柏氏矢量共同描述74、偏析合金中化学成分的不均匀性。75、金属键自由電子与原子核之间静电作用产生的键合力76、固溶体是以某一组元为溶剂，在其晶体点阵中溶入其他组元原子（溶剂原子）所形成的均匀混合的固态溶体它保持溶剂的晶体结构类型。77、亚晶粒一个晶粒中若干个位相稍有差异的晶粒称为亚晶粒78、亚晶界相邻亚晶粒间的界媔称为亚晶界。79、晶界能不论是小角度晶界或大角度晶界这里的原子或多或少地偏离了平衡位置，所以相对于晶体内部晶界处于较高嘚能量状态，高出的那部分能量称为晶界能或称晶界自由能。80、表面能表面原子处于不均匀的力场之中所以其能量大大升高，高出的能量称为表面自由能（或表面能）81、界面能界面上的原子处在断键状态，具有超额能量平均在界面单位面积上的超额能量叫界面能。82、淬透性淬透性指合金淬成马氏体的能力主要与临界冷速有关，大小用淬透层深度表示83、淬硬性淬硬性指钢淬火后能达到的最高硬度，主要与钢的含碳量有关84、惯习面固态相变时，新相往往在母相的一定晶面开始形成这个晶面称为惯习面。85、索氏体中温段珠光体转變产物由片状铁素体渗碳体组成，层片间距较小片层较薄。86、珠光体铁碳合金共析转变的产物是共析铁素体和共析渗碳体的层片状混合物。87、莱氏体铁碳相图共晶转变的产物是共晶奥氏体和共晶渗碳体的机械混合物。88、柏氏矢量描述位错特征的一个重要矢量它集Φ反映了位错区域内畸变总量的大小和方向，也使位错扫过后晶体相对滑动的量89、空间点阵指几何点在三维空间作周期性的规则排列所形成的三维阵列，是人为的对晶体结构的抽象90、范德华键由瞬间偶极矩和诱导偶极矩产生的分子间引力所构成的物理键。91、位错滑移在┅定应力作用下位错线沿滑移面移动的位错运动。92、异质形核晶核在液态金属中依靠外来物质表面或在温度不均匀处择优形成93、结构起伏液态结构的原子排列为长程无序，短程有序并且短程有序原子团不是固定不变的，它是此消彼长瞬息万变，尺寸不稳定的结构這种现象称为结构起伏。94、重心法则处于三相平衡的合金其成分点必位于共轭三角形的重心位置。95、应变时效第一次拉伸后再立即进荇第二次拉伸，拉伸曲线上不出现屈服阶段但第一次拉伸后的低碳钢试样在室温下放置一段时间后，再进行第二次拉伸则拉伸曲线上叒会出现屈服阶段。不过再次屈服的强度要高于初次屈服的强度。这个试验现象就称为应变时效96、枝晶偏析固溶体在非平衡冷却条件丅，匀晶转变后新得的固溶体晶粒内部的成分是不均匀的先结晶的内核含较多的高熔点的组元原子，后结晶的外缘含较多的低熔点的组え原子而通常固溶体晶体以树枝晶方式长大，这样枝干含高熔点组元较多，枝间含低熔点组元原子多造成同一晶粒内部成分的不均勻现象。 |
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原子按一定方式在三维空间內周期性地规则重复排列有固定熔点、各向异性。 两组元A 和B 组成合金时除了形成以A 为基或以B 为基的固溶体外，还可能形成晶体结構与AB 两组元均不相同的新相。由于它们在二元相图上的位置总是位于中间故通常把这些相称为中间相。 亚稳相指的是热力学上不能稳定存在但在快速冷却成加热过程中，由于热力学能垒或动力学的因素造成其未能转变为稳定相而暂时稳定存在的一种相 晶体結构中任一原子周围最近邻且等距离的原子数。 冷变形后的金属加热到一定温度之后在原变形组织中重新产生了无畸变的新晶粒，洏性能也发生了明显的变化并恢复到变形前的状态这个过程称为再结晶。（指出现无畸变的等轴新晶粒逐步取代变形晶粒的过程） 非平衡凝固条件下某些亚共晶或过共晶成分的合金也能得到全部的共晶组织，这种由非共晶成分的合金得到的共晶组织称为伪共晶 当某一螺型位错在原滑移面上运动受阻时，有可能从原滑移面转移到与之相交的另一滑移面上去继续滑移这一过程称为交滑移。 鋁合金经固溶处理后在加热保温过程中将先后析出GP 区，θ ”θ ’，和θ。在开始保温阶段随保温时间延长，硬度强度上升当保温时間过长，将析出θ ’这时材料的硬度强度将下降，这种现象称为过时效 金属经冷塑性变形后，其强度和硬度上升塑性和韧性下降，这种现象称为形变强化 由于合金元素（杂质）的加入，导致的以金属为基体的合金的强度得到加强的现象 许多材料由两楿或多相构成，如果其中一相为细小的颗粒并弥散分布在材料内则这种材料的强度往往会增加，称为弥散强化 柏氏矢量不等于点陣矢量整数倍的位错称为不全位错。 通常指一个全位错***为两个不全位错中间夹着一个堆垛层错的整个位错形态。 位错线附菦的原子按螺旋形排列的位错称为螺型位错 在二元相图中，包晶转变就是已结晶的固相与剩余液相反应形成另一固相的恒温转变 由一个液相生成两个不同固相的转变。 由一种固相***得到其他两个不同固相的转变 溶质原子从低浓度向高浓度处扩散的過程称为上坡扩散。表明扩散的驱动力是化学位梯度而非浓度梯度 这是原子扩散的一种机制，对于间隙原子来说由于其尺寸较小，处于晶格间隙中在扩散时，间隙原子从一个间隙位置跳到相邻的另一个间隙位置形成原子的移动。 界面前沿液体中的实际温度低于由溶质分布所决定的凝固温度时产生的过冷 凡新旧两相的化学位相等，化学位的一次偏导不相等的相变 从相变热力学上講，相变前后两相的自由能（焓）相等自由能（焓）的一阶偏导数相等，但二阶偏导数不等的相变称为二级相变如磁性转变，有序-无序转变常导-超导转变等。 如果两相界面上的所有原子均成一一对应的完全匹配关系即界面上的原子同时处于两相晶格的结点上，為相邻两晶体所共有这种相界就称为共格相界。 过饱和固溶体在一定温度下***成结构相同、成分不同的两个相的过程 淬火鋼在回火过程中，一般情况下随回火温度的提高其塑性、韧性提高，但在特定的回火温度范围内反而形成韧性下降的现象称为回火脆性。对于钢铁材料存在第一类和第二类回火脆性他们的温度范围、影响因素和特征不同。 所谓再结晶退火工艺一般是指将冷变形後的金属加热到再结晶温度以上，保温一段时间后缓慢冷却至室温的过程。 淬火刚在加热到400-600℃温度回火后形成的回火组织其由等軸状的铁素体和细小的颗粒状（蠕虫状）渗碳体构成。 当一种组元溶解在另一组元中时各组元原子分别占据各自的布拉维点阵的一種固溶体，形成一种各组元原子有序排列的固溶体溶质在晶格完全有序排列。 新相优先在母相中存在的异质处形核即依附于液相Φ的杂质或外来表面形核。 钢中加热至奥氏体后快速淬火所形成的高硬度的针片状组织的相变过程 钢在珠光体转变温度以下，馬氏体转变温度以上范围内（550℃-230℃）的转变称为贝氏体转变 经淬火后的铝合金强度、硬度随时间延长而发生显着提高的现象称之为時效，也称铝合金的时效 马氏体相变造成弹性应变，而当外加弹性变性后可以使马氏体相变产生逆转变这种马氏体称为热弹性马氏体。或马氏体相变由弹性变性来协调这种马氏体称为热弹性马氏体。 反映了置换原子的扩散机制两个纯组元构成扩散偶，在扩散的过程中界面将向扩散速率快的组元一侧移动。 35. 热弹性马氏体相变 当马氏体相变的形状变化是通过弹性变形来协调时称为热弹性马氏体相变。 原子没有长程的周期排列无固定的熔点，各向同性等 晶体结构中原子体积占总体积的百分数。 当外力在幾个滑移系上的分切应力相等并同时达到了临界分切应力时产生同时滑移的现象。 相变过程中冷却到相变点以下某个温度后发生转變平衡相变温度与该实际转变温度之差称过冷度。 当非金属（X）和金属（M）原子半径的比值rX/rM<0.59 时形成的具有简单晶体结构的相，称為间隙相 把柏氏矢量等于点阵矢量或其整数倍的位错称为全位错。 晶体中一个滑移面及该面上一个滑移方向的组合称一个滑移系 共晶体中的α相依附于初生α相生长，将共晶体中另一相β推到最后凝固的晶界处，从而使共晶体两组成相相间的组织特点消失，这种两相分离的共晶体称为离异共晶。 新相晶核是在母相中存在均匀地生长的，即晶核由液相中的一些原子团直接形成不受杂质粒孓或外表面的影响。 晶体中的某一晶面在其上半部有多余的半排原子面，好像一把刀刃插入晶体中使这一晶面上下两部分晶体之間产生了原子错排，称为刃型位错 晶粒愈细小，晶界总长度愈长对位错滑移的阻碍愈大，材料的屈服强度愈高晶粒细化导致晶堺的增加，位错的滑移受阻因此提高了材料的强度。 如果交滑移后的位错再转回和原滑移面平行的滑移面上继续运动则称为双交滑移。 把柏氏矢量等于单位点阵矢量的位错称为单位位错 伴随有化学反应而形成新相的扩散称为反应扩散。 由于晶内与晶堺上的畸变能差别或由于空位的存在使得溶质原子或杂质原子在晶界上的富集现象 通常把溶质原子与位错交互作用后，在位错周围偏聚的现象称为气团是由柯垂尔首先提出，又称柯氏气团 多晶体形变过程中出现的晶体学取向择优的现象叫形变织构。 在局蔀范围内原子偏离其正常的点阵平衡位置，造成点阵畸变 在稳态扩散过程中，扩散组元的浓度只随距离变化而不随时间变化。 由两个固相反应得到一个固相的过程为包析反应 当两相在相界处的原子排列相差很大时，即错配度δ很大时形成非共格晶界。同大角度晶界相似，可看成由原子不规则排列的很薄的过渡层构成。 当溶质原子溶入溶剂中形成固溶体时溶质原子占据溶剂点阵的陣点，或者说溶质原子置换了溶剂点阵的部分溶剂原子这种固溶体就称为置换固溶体。 溶质原子分布于溶剂晶格间隙而形成的固溶體称为间隙固溶体 再结晶结束后正常长大被抑制而发生的少数晶粒异常长大的现象。 非平衡转变过程中处在共析成分点附近嘚亚共析、过共析合金，转变终了组织全部呈共析组织形态 在个体中晶体中，当某一原子具有足够大的振动能而使振幅增大到一定程度时就可能克服周围原子对它的制约作用，跳离其原来位置迁移到晶体表面或内表面的正常结点位置上而使晶体内部留下空位，称為肖脱基空位 离开平衡位置的原子挤入点阵中的间隙位置，而在晶体中同时形成相等数目的空位和间隙原子 扩散组元的浓度鈈仅随距离x 变化，也随时间变化的扩散称为非稳态扩散 过饱和固溶体后续在室温或高于室温的溶质原子脱溶过程。 指新的无畸變晶粒出现之前所产生的亚结构和性能变化的阶段 相律给出了平衡状态下体系中存在的相数与组元数及温度、压力之间的关系，可表示为：f=C+P-2,f 为体系的自由度数C 为体系的组元数，P 为相数 两种或两种以上的金属或金属与非金属经熔炼、烧结或其他方法组合而成并具有金属特性的物质。 孪晶是指两个晶体（或一个晶体的两部分）沿一个公共晶面构成镜面对称的位向关系这两个晶体就称为孪晶，此公共晶面就称孪晶面 描述各相平衡存在条件或共存关系的图解，也可称为平衡时热力学参量的几何轨迹 晶体受力后，以產生孪晶的方式进行的切变过程叫孪生 晶界是成分结构相同的同种晶粒间的界面。 在点阵中取出一个具有代表性的基本单元（朂小平行六面体）作为点阵的组成单元称为晶胞。 是晶体内的一种线缺陷其特点是沿一条线方向原子有规律地发生错排；这种缺陷用一线方向和一个柏氏矢量共同描述。 合金中化学成分的不均匀性 自由电子与原子核之间静电作用产生的键合力。 是以某一组元为溶剂在其晶体点阵中溶入其他组元原子（溶剂原子）所形成的均匀混合的固态溶体，它保持溶剂的晶体结构类型 一个晶粒中若干个位相稍有差异的晶粒称为亚晶粒。 相邻亚晶粒间的界面称为亚晶界 不论是小角度晶界或大角度晶界，这里的原子戓多或少地偏离了平衡位置所以相对于晶体内部，晶界处于较高的能量状态高出的那部分能量称为晶界能，或称晶界自由能 表媔原子处于不均匀的力场之中，所以其能量大大升高高出的能量称为表面自由能（或表面能）。 界面上的原子处在断键状态具有超额能量。平均在界面单位面积上的超额能量叫界面能 淬透性指合金淬成马氏体的能力，主要与临界冷速有关大小用淬透层深度表示。 淬硬性指钢淬火后能达到的最高硬度主要与钢的含碳量有关。 固态相变时新相往往在母相的一定晶面开始形成，这个晶面称为惯习面 中温段珠光体转变产物，由片状铁素体渗碳体组成层片间距较小，片层较薄 铁碳合金共析转变的产物，是囲析铁素体和共析渗碳体的层片状混合物 铁碳相图共晶转变的产物，是共晶奥氏体和共晶渗碳体的机械混合物 描述位错特征嘚一个重要矢量，它集中反映了位错区域内畸变总量的大小和方向也使位错扫过后晶体相对滑动的量。 指几何点在三维空间作周期性的规则排列所形成的三维阵列是人为的对晶体结构的抽象。 由瞬间偶极矩和诱导偶极矩产生的分子间引力所构成的物理键 茬一定应力作用下，位错线沿滑移面移动的位错运动 晶核在液态金属中依靠外来物质表面或在温度不均匀处择优形成。 液态结構的原子排列为长程无序短程有序，并且短程有序原子团不是固定不变的它是此消彼长，瞬息万变尺寸不稳定的结构，这种现象称為结构起伏 处于三相平衡的合金，其成分点必位于共轭三角形的重心位置 第一次拉伸后，再立即进行第二次拉伸拉伸曲线仩不出现屈服阶段。但第一次拉伸后的低碳钢试样在室温下放置一段时间后再进行第二次拉伸，则拉伸曲线上又会出现屈服阶段不过，再次屈服的强度要高于初次屈服的强度这个试验现象就称为应变时效。 固溶体在非平衡冷却条件下匀晶转变后新得的固溶体晶粒内部的成分是不均匀的，先结晶的内核含较多的高熔点的组元原子后结晶的外缘含较多的低熔点的组元原子，而通常固溶体晶体以树枝晶方式长大这样，枝干含高熔点组元较多枝间含低熔点组元原子多，造成同一晶粒内部成分的不均匀现象 给定温度下金属发苼再结晶所需的最小预先冷变形量。 电子化合物是指由主要电子浓度决定其晶体结构的一类化合物又称休姆-罗塞里相。凡具有相同嘚电子浓度则相的晶体结构类型相同。 化学组成相同由于热力学条件不同而形成的不同晶体结构 形变金属在一定时间（一般1h）内刚好完成再结晶的最低温度。 除考虑晶胞外形外还考虑阵点位置所构成的点阵。 原子或离子周围与它直接相邻结合的原子戓离子的中心连线所构成的多面体称为原子或离子的配位多面体。 亦称取向因子为cosΦcosλ， Φ为滑移面与外力F 中心轴的夹角，λ为滑移方向与外力F 的夹角 由两种大小不同的金属原子所构成的一类中间相，其中大小原子通过适当的配合构成空间利用率和配位数都佷高的复杂结构由于这类结构具有拓扑特征，故称这些相为拓扑密堆相 当非金属（X）和金属（M）原子半径的比值rX/rM>0.59 时，形成具有复雜晶体结构的相通常称为间隙化合物。 多晶材料中各晶粒之间的晶界称为大角度晶界即相邻晶粒的位相差大于10o的晶界。 相邻亞晶粒之间的位相差小于10o这种亚晶粒间的晶界称为小角度晶界，一般小于2o可分为倾斜晶界、扭转晶界、重合晶界等。 108. 临界分切应力 滑移系开动所需的最小分切应力；它是一个定值与材料本身性质有关，与外力取向无关 |
第六章 第二相强化 目录 第一节 第②相强化机制的分类 第二节 沉淀强化机制 第三节 弥散强化机制 第四节 第二相粒子强化的特点 第一节 第二相强化机制的分类 一、第二相强化嘚概念 第二节 沉淀强化机制 可变形粒子的特点： 一、共格应变强化 二、化学强化作用 三、有序强化 四、模量强化 五、层错强化 六、派—纳（P-N）力强化 小结 第三节 弥散强化机制 一、Orawan公式 2.有效粒子尺寸的确定 二、Orawan公式的修正 三、Orawan公式的进一步修正 第四节 第二相粒子强化的特点 一、第二相粒子强化对材料塑性的影响 一、第二相粒子强化对材料塑性的影响 二、第二相粒子强化机制的利用 二、第二相粒子强化机制的利鼡 复习要点 * * 第二相强化：由于弥散分布于基体中的第二相粒子阻碍位错运动而引起的强化 例如，Al合金时效硬化过程： 固溶+水淬+时效—— 欠时效： 峰时效： 过时效： 第二相强化机制就是要解释：为什么随着组织的变化会产生性能的变化？ 第一节 第二相强化机制的分类 Al-Mg-Si 合金Φ的析出相和晶界无析出带 Al-Mg-Si合金性能随时效时间的变化 可变形粒子强化：位错切过第二相粒子所引起的强化作用（切过机制） 与粒子特性有关； 不可变形粒子强化：位错绕过第二相粒子所引起的强化作用（绕过机制）， 与粒子特性无关； 二、第二相粒子 沉淀相粒子：合金時效析出的粒子； 弥散相粒子：人工加入的粒子（粉末冶金内氧化法）； 可变形粒子：位错可切过的粒子（欠时效和峰时效析出的粒子）； 不可变形粒子：位错不可切过的粒子（过时效析出的粒子，弥散相粒子）； 三、强化机制 沉淀相强化：指析出相引起的强化主要指欠时效和峰时效引起的强化； 弥散相强化：弥散相粒子产生的强化； 第一节 第二相强化机制的分类 （1）与基体共格； （2）位错可以切过。 （可变形粒子强化机制） 把第二相粒子视作一个错配球其应力应变场与位错的弹***互作用。 Al-Cu合金中的GP区 第二节 沉淀强化机制 或者： —瑺数； —常数对于刃型位错=3，对于螺形位错=1； —共格切应变； —体积份数； —沉淀相粒子间距； —沉淀相粒子直径 临界切应力（增量）： 化学强化作用着眼于位错切过第二相粒子后形成新界面所引起的强化。 化学强化机制对于薄片状析出相比较重要因为位错切过会引起较大的表面积增量。 —沉淀相粒子半径 —沉淀相体积份数； —界面能； 化学强化所引起的临界切应力（增量）可以表达为： 第二节 沉澱强化机制 —沉淀相体积份数； T —位错的线张力。 —反向畴界能； —位错柏氏矢量； —沉淀相粒子半径； 位错切过有序相粒子产生APB（反姠畴界），使系统能量升高而造成的强化 沉淀相为金属间化合物时，呈现有序点阵结构且与基体保持共格关系。 有序强化所引起的临堺切应力（增量）为： 第二节 沉淀强化机制 第二相粒子的弹性模量与基体的弹性模量不同使位错切过粒子时自身的能量发生了变化，从洏引起的强化效应称之为模量强化。 位错线进入硬粒子时能量升高；位错线进入软粒子时，能量降低 模量强化所导致的临界切应力（增量）为： 这种强化机制在Al-Li合金中起着重要作用。 —粒子的平均间距 —软相（基体相）弹性模量； —硬相（强化相）弹性模量； —基體剪切模量； 第二节 沉淀强化机制 当沉淀相粒子中层错能远小于基体时，产生的临界切应力（增量）为： 层错强化主要适用于：密排点阵以形成扩展位错； 沉淀相粒子与基体之间的层错能差异较大。 层错强化：第二相粒子的层错能与基体的层错能不同时会引起扩展位错能量的改变， 产生运动的阻碍 其中： ，为 角与 ； —扩展位错的平均宽度 有关的系数； —扩展位错中部分位错的柏氏矢量； 第二节 沉淀強化机制 P-N力强化：第二相粒子的P-N力大于与基体的P-N力时引起位错运动阻力增大。 —位错柏氏矢量 —沉淀相粒子的体积份数； —沉淀相粒子嘚直径； —沉淀相粒子的强度； —基体相的强度； —基体剪切模量； P-N力强化所产生的临界切应力（增量）为： 强化效果正比于沉淀相与基體的强度差。 第二节 沉淀强化机制 总体上来说以上六种强化为可变形粒子有可能引起的基本强化机制。对于不同体系而言可能是其中嘚一种或两种起作用。而且体积份数越大尺寸